超声内耗测量是指测量内耗的频率在20kHz以上，往往工作在兆赫量级频率范围的内耗测量。因为有些弛豫过程只有在高频范围才有贡献，例如材料中弹性不均匀性的尺度与声波的波长可以相比较时，形成声波的散射源，从而引起超声波的散射衰减;超声弹性波与晶格波的相互作用可以形成声子-声子弛豫等。
2.5.1 固体中声波的传播
在固体试样中，弹性波可以以行波方式传播，其波动方程式为
ρ＝M，
(2-34)
式中：ρ是材料的密度;u是位移;M是材料的模量。这个方程式的解为
u=u0exp(-α x)exp。
(2-35)
这里：α是弹性波传播单位长度时，振幅的对数减缩量，称为衰减系数;v是弹性波传播的速度，称为声速。从式(2-35)可 ...... （共1469字） [阅读本文]>>
内耗与力学谱1.3.1 位错概念的引入在20世纪20～30年代，人们对金属单晶体的塑性形变的研究表明，实际屈服强度比理论屈服强度低一千倍左右。为了解释这个差异，学者们提出了位错的假设，认为这种线缺陷在切应力的作用
内耗与力学谱从理论上说，理想弹性固体的弹性是瞬时的，与时间无关的。在实验上，例如拉伸实验，通常加力方式是准静态的，应力变化很慢。精确的实验发现，在外力作用下，实际物体的形变并不完全是瞬时的，一个外力作用到物体上时
内耗与力学谱在这一节首先建立力学模型;而后，从力学模型推导出应力-应变方程式;第三，在恒应力和恒应变条件下分别求解应力-应变方程式，得到恒应力条件下的弛豫时间τσ和恒应变条件下的弛豫时间τε;第四，在交变应力条件
内耗与力学谱在3.2节中，我们介绍的弛豫过程只涉及一个弛豫过程和一个弛豫时间。实际上，我们研究的弛豫过程往往不是单一的弛豫过程，而是多个弛豫时间的弛豫过程，其中的每个弛豫过程都有一个属于自己的弛豫时间，在内耗测量
内耗与力学谱5.7.1 实验现象1949年，Kê对高度冷加工的Al-0.5% Cu试样，经部分退火后，在-5～125℃之间观察到了一个明显的温度内耗峰，随应变振幅的增加，峰温向高温移动，在峰附近的某一温度下作内耗
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