固体是多种多样的，不同的固体具有不同的弹性性质。即使是同一种固体，在不同的温度和压力下也会呈现不同的弹性性质，有些固体呈现类似理想弹性固体的力学行为，有些固体则呈现滞弹性行为，而另一些固体则呈现黏弹性行为，下面将分别介绍之。
3.1.1 固体的弹性
固体的弹性已经有了完整的弹性理论[1]，在这一节中，我们不打算全面的介绍这些理论，那是弹性理论研究的内容，我们仅介绍与内耗有关的固体弹性的性质。
3.1.1.1 应力和应力分量
一个力F作用在一个固体上，如果固体受力的面积为S，则应力σ为单位面积所受到的力，可以表示为
σ=F/S
(3-1)
应力的单位是Pa，如果作用力是1N，力作用的 ...... （共5489字） [阅读本文]>>
内耗与力学谱1.3.1 位错概念的引入在20世纪20～30年代，人们对金属单晶体的塑性形变的研究表明，实际屈服强度比理论屈服强度低一千倍左右。为了解释这个差异，学者们提出了位错的假设，认为这种线缺陷在切应力的作用
内耗与力学谱从理论上说，理想弹性固体的弹性是瞬时的，与时间无关的。在实验上，例如拉伸实验，通常加力方式是准静态的，应力变化很慢。精确的实验发现，在外力作用下，实际物体的形变并不完全是瞬时的，一个外力作用到物体上时
内耗与力学谱在这一节首先建立力学模型;而后，从力学模型推导出应力-应变方程式;第三，在恒应力和恒应变条件下分别求解应力-应变方程式，得到恒应力条件下的弛豫时间τσ和恒应变条件下的弛豫时间τε;第四，在交变应力条件
内耗与力学谱在3.2节中，我们介绍的弛豫过程只涉及一个弛豫过程和一个弛豫时间。实际上，我们研究的弛豫过程往往不是单一的弛豫过程，而是多个弛豫时间的弛豫过程，其中的每个弛豫过程都有一个属于自己的弛豫时间，在内耗测量
内耗与力学谱5.7.1 实验现象1949年，Kê对高度冷加工的Al-0.5% Cu试样，经部分退火后，在-5～125℃之间观察到了一个明显的温度内耗峰，随应变振幅的增加，峰温向高温移动，在峰附近的某一温度下作内耗
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