磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令
B=▽×A (1-18)
A(r，t)是矢量势(vector potential，单位：Vs/m)，是坐标和时间的函数。利用(1-18)式，(1-2)式可以写为因此，电场由矢量势和标量势的组合表示为式中，(r，t)是标量势(scalar potential，单位：V)函数。将(1-18)式和(1-20)式代入麦克斯韦方程组中，利用矢量运算公式▽×▽×f=▽(▽·f)-▽2f，并考虑在真空中的情况，令H=B/μ0，E=D/ε0，(1-18)式改写为H=▽×A/μ0 (1-21 ...... （共1220字） [阅读本文]>>
这里的f是任意矢量函数，▽2＝▽·▽=∂2/∂x2+∂2/∂y2+∂2/∂z2是拉普拉斯算符(Laplacian operator)。(1-
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
光学场的概念，本质上是非局域的。就是说，所有光学场共享一个空间，而这个空间是由性质不同的介质分布充满的。共享的概念不是简单的数学相加，而是相干叠加，相位和相位分布起着相当重要的作用。电磁光学的基本任务，就是
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