在忽略光的波长时，光场的性质可以用几何光学来处理。在几何光学中，光场的能量沿着一定的曲线(光线)传输，光场用光线来表征。几何光学是电磁光学的短波近似，它的所有规律都可以从麦克斯韦方程出发并取λ0→0极限得到。几何光学将有专门的一章讨论，这里仅简要阐述几何光学跟电磁光学的内在联系。
由麦克斯韦方程，各向同性非导体介质中一个一般的时谐场可以写成
E(r，t)=Re[E0(r)e-iωt] (1-79)
H(r，t)=Re[H0(r)e-iωt] (1-80)
式中，E0、H0代表位置的复数矢量函数。对于沿单位矢量s方向在折射率为n的介质中传播的均匀平面波，有E0＝eeik0n(s·r)，H0＝heik0n(s·r) (1-81 ...... （共1332字） [阅读本文]>>
式中，e、h是常数复矢量。在远离场源很
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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