只考虑光轴在入射面内的情形。光从折射率为no、ne的单轴介质内入射到介电常数为ε1的各向同性的介质内，振幅反射、透射系数分别为
各符号的含义可以参考(二)(三)小节。(1-211)式和(1-212)式很容易推广到从各向同性介质入射到各向异性介质的情形，以及两各向异性介质的情形。
如果界面两侧介质1和介质2满足
γ1＝γ2 (1-213)
且no12ne12＝no22ne22 (1-214 ...... （共1121字） [阅读本文]>>
那么无论光的入射角如何变化，光能全部透过，这就是全方位全透射。(1-213)式和(1-214)式中，可以把各向同性介质看作是单轴晶体的特例。如果介质1为各向同性介质，则记它的折射率为n1，同时省略no2、ne2、γ2的下标“2”。发生全方位全透射时，通常透射光的光
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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