基尔霍夫标量衍射理论把电磁场当作标量波来处理。在远场区，一方面各子波的波矢方向几乎平行，另一方面衍射光强分布通常是一种长时间的平均效应，标量波近似是可以接受的。更严格的处理需要用矢量衍射理论，这可以由矢量波动方程结合场论的矢量积分定理得到[3]。
光波入射到无限大不透明带孔的平面衍射屏上时，其矢量衍射场的精确解可以表示为[41-43]
式中，ρ=xex+yey，kρ＝kxex+kyey，kz＝;E⊥(kρ)为衍射孔内场的横向分量E⊥(x，y，0)的二维傅里叶变换：如果忽略倏逝波，可将exp(ikzz)展开为
将(1-241)式保留至第二项，代入(1-239)式中，且近似取kz＝k，便可求得衍射场纵向分量级数解的一级近似：将 ...... （共1479字） [阅读本文]>>
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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