线性散射问题也可以用分区均匀介质内的麦克斯韦方程组加上边界条件来求解，但只有球形粒子、导体柱等少数情形可以精确求解[2]。任意直径、任意成分的单个均匀球体的平面波散射问题可以通过匹配边界条件严格求解，一般称之为米氏散射(Mie scattering)。如果多个球体之间的散射光没有确定的相位关系，总散射能量就等于各个球体散射能量之和。米氏理论在研究海洋光学中的光传输和大气尘埃、云及雾等对光透射的影响等方面有广泛应用[6]。下面简要阐述米氏散射的电磁理论[2，6，53]。
为了简单起见，设介质和散射球体都是非磁性的。一束沿z方向传播、沿x方向偏振的单色平面波入射到散射球体 ...... （共1366字） [阅读本文]>>
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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