当球形粒子尺寸远小于波长时，散射场基本上可以看成是由点源散射产生的。外加电场在粒子上感生偶极矩，粒子作为偶极子天线产生再辐射，形成散射场。这就是瑞利(Rayleigh)散射。用偶极辐射场就可以很好地描述瑞利散射的特性。在入射平面波作用下，感生偶极矩为[2]
式中，a为粒子半径，ε、μ为环境的介电常数和磁导率，εs为粒子介电常数，E0为入射平面波电场振幅。利用偶极辐射公式，可以得到粒子总的散射功率 ...... （共997字） [阅读本文]>>
因此，总的散射功率和波矢(k=2π/λ)大小的四次方成正比，即与波长的四次方成反比，而散射波的振幅与光波长平方的倒数成比例。同时，散射功率与半径的六次方成正比。这一点和
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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