现在用亥姆霍兹方程来处理傍轴光线(paraxial ray)或傍轴光波(paraxial wave)的情况。傍轴光线的定义是光波振幅随传输距离变化很小，即
同时假定那么满足这个条件的光束就可以表示为这里振幅A(r)为实数。代入亥姆霍兹方程，得到这就是近轴亥姆霍兹方程。这是采用了“慢变包络近似”，忽略了高阶项以后得到的包络方程。其中，▽T2＝∂2/∂x2+∂2/∂y2，称为横向拉普拉斯算符。近轴亥姆霍兹方程一个简单的解是近轴球面波：
式中，A0是常数。A(r)/A0是球面波(1-296)式在x、y远小于z时的傍轴近似。近轴亥姆霍兹方程一个重要的解是高斯光束(Gaussian beam)。高斯光束可以在近轴球面波(1-309)中用z+iz0代替z得到
高斯 ...... （共959字） [阅读本文]>>
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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