对于线性、非色散、均匀和各向同性的介质，(1-40)式的第三项等于0，光速也变为常数，得到典型的波动方程表达式
单色平面波是这个方程的特解。代入单色平面波，完成对时间的微商，即令∂E/∂t=iωE，得到矢量亥姆霍兹(Helmholtz)方程▽2E+k2E=0 (1-289)
其中是各向同性介质中的传播常数。方程(1-288)式的通解是单色平面波的线性叠加，这是由线性微分方程的性质决定的。方程的求解变为根据边界条件求出各单色平面波叠加时的加权系数。如果忽略场的矢量性，就得到标量亥姆霍兹方程：
▽2E+k2E=0 (1-291)
单色平面波也是标量亥姆霍兹方程的解。除了单色平面波外，球面波也是标量亥姆霍兹方程的解。由r=|r|= ...... （共1358字） [阅读本文]>>
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
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