各类高斯光束的波前不再是平面。但实际上，一直保持波前是平面的非均匀平面波是存在的。设光束的表达式为
E(r)=A(r)eiβzZmax (1-325)
复振幅满足的傍轴亥姆霍兹方程是这里，▽T2是横向拉普拉斯算符，波矢量k与传播常数β的关系是kT2+β2＝k2。在柱坐标系中，横向离轴距离s2＝x2+y2和方位角有关：x=s cos，y=s sin ，得到由贝塞尔函数表达的复振幅：
式中，Jm是第一类m阶贝塞尔函数。因此，这类光束就叫做贝塞尔光束。此外，Weber函数、修正贝塞尔函数等都是(1-326)式的特解。图1-31 几个低阶拉盖尔-高斯光束的光强度分布图
零阶贝塞尔光束的光强分布是 ...... （共895字） [阅读本文]>>
图1-32(a)是零阶贝塞尔光束的光强分布，极大
光学目前光学领域内遇到的绝大部分现象和技术，都能从电磁光学得到很好的解释。描述光和物质相互作用的经典理论、半经典理论，均把光辐射视为经典电磁波，遵从光的电磁理论。在整个电磁频谱中，可见光只占很小一部分。由表
光学在国际单位制的体系下，麦克斯韦方程组有最简单的形式：式中，H(r，t)是磁场强度矢量(magneticfieldvector，单位：A/m)，E(r，t)是电场强度矢量(electricfieldvec
光学磁感应强度矢量的散度等于0，这表示它本身是由矢量的旋度产生的。因为对于任意矢量都有：▽·(▽×A)=0，所以，(1-4)式表示有矢量势的存在，令B=▽×A(1-18)A(r，t)是矢量势(vectorp
光学波动方程首先研究没有场源存在的介质中电磁波的传播。在线性、非色散、均匀和各向同性的介质中，假定介质中不存在电流、空间电荷，不考虑铁磁性，也不考虑电极化的高阶项。这时，麦克斯韦方程组变成式中，介电常数和磁
光学在考虑色散、非均匀或者各向异性介质中的传输时，介电张量和磁导率都不能认为是常数，而是与位置和方向相关的函数。对于无增益、无损耗的非均匀、非铁磁介质，麦克斯韦方程组是式中第二式可写为对方程两边分别作旋量运
上一篇